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輸送帶振動(dòng)沖擊在早期,由于帶式輸送機(jī)運(yùn)輸距離短,輸送帶被視為剛性體或者彈性體進(jìn)行研究,分析結(jié)果與工程實(shí)際情況基本一致。但隨著帶式輸送機(jī)向長距離、高速度、重載荷的方向發(fā)展,輸送帶所受的沖擊振動(dòng)等情況越來越復(fù)雜,采取粘彈性模型更加適合。研究者建立輸送帶沖擊振動(dòng)的橫縱二維離散化數(shù)學(xué)模型,在幾何特性上將輸送帶簡化為橫縱兩方向均可變形的桿單元與梁單元,在物理特性上,將其作為粘彈特性物體來處理,并選用可反映固體粘彈特性的Kelvin-Voigt或Maxwell模型表達(dá)輸送帶的物理性質(zhì)。建立輸送帶粘彈性沖擊振動(dòng)微分方程并求解,計(jì)算出沖擊力,位移解和動(dòng)張力等,特別突出了輸送帶的縱向振動(dòng)特性。G.Suweken和W.T.vanHorssen于2003年提出輸送帶垂直振動(dòng)沖擊對帶式輸送機(jī)動(dòng)態(tài)特性的影響,而且輸送帶的振動(dòng)與沖擊是與時(shí)間相關(guān)的函數(shù),研究結(jié)果表明輸送帶具有復(fù)雜的動(dòng)態(tài)特性,同年他們又假設(shè)膠帶在較低速且隨時(shí)間變化的情況下,考慮了膠帶橫向振動(dòng)及弱非線性,運(yùn)用Kirchhoff薄板理論的方法從膠帶橫縱向振動(dòng)沖擊微分方程入手,推導(dǎo)出了一個(gè)能描述膠帶橫縱向振動(dòng)沖擊稱合系統(tǒng)的單一運(yùn)動(dòng)方程,并提供了一種同二維時(shí)序攝動(dòng)近似的求解方法。2005年徐瑞銀分析了輸送帶受到的沖擊主要來自受料處和輸送機(jī)運(yùn)行過程中,建立了沖擊動(dòng)力學(xué)微分方程式及振動(dòng)力學(xué)模型,并從中找到了解決沖擊的方法,為設(shè)計(jì)膠帶輸送機(jī)和合理安裝保證正常運(yùn)轉(zhuǎn)提供了參考依據(jù)。2006年王元元將輸送帶按照有限元法離散成橫縱兩方向均可變形的平面梁單元,并將梁單元的三個(gè)位移參量分別表示成輸送帶的縱向位移、橫向位移及垂度變化,建立輸送帶二維有限元數(shù)學(xué)模型,對輸送帶進(jìn)行動(dòng)態(tài)特性分析。2008年,李光布在考慮了輸送帶下垂曉度的非線性之后,系統(tǒng)研究了輸送帶的非線性運(yùn)動(dòng)方程模型,并對輸送帶的張力,沖擊,共振,重錘位移等等動(dòng)態(tài)性能參數(shù)問題進(jìn)行了深入研究。2010年李冬梅分析了拉緊裝置的動(dòng)力學(xué)模型和動(dòng)力學(xué)方程,為防止輸送帶沖擊振動(dòng)局部應(yīng)力過大提供了理論依據(jù)。
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